5.3.1 互感和互感电压
：磁链（magnetic linkage），
感应电动势的方向阻碍电流（也就是和电流成关联参考方向）
自感电压：
互感电压：
注意，下标“12”表示1的电流在2线圈产生的电动势；这里的u表示产生的反电动势！！！
要搞清楚感生电动势产生的机理，以及方向是怎么判断的
自感的方向判断：
首先确定自感系数正负，当u与i取关联参考方向时，自感电压取正号，否则取负号；其次看施感电流方向，若电流都从两个电感的同名端进入，则互感系数与自感系数同正负，反之则异号
两个线圈同时通电时，端电压均包含自感和互感电压
- 可以证明，对于线性电感
- M只和两个线圈的几何尺寸、匝数、相互位置和周围介质磁导率有关。其它条件不变时，有
耦合系数k
- 表示两个线圈磁耦合紧密程度，显然
- 一般情况下会有漏磁
互感线圈的同名端
当两个电流分别从两个线圈对应的段子流入，其所产生的磁场相互加强时，则这两个对应的段子称为同名端
实际电路中，一般不会告诉我们绕向（因为这在电路分析中很不方便），但是会标注出同名端，如图所示。
没有标注同名端的可以认为空间上有距离，磁场没有相互影响
5.3.2 互感线圈的联接和去耦
互感线圈的串联
顺串
反串
- 互感不大于两个自感的算术平均值（因为从物理上说L不可能为负值）
互感的测量方法： 顺接一次，反接一次，就可以测出互感
互感线圈的并联
同名端连在一起，等效入端阻抗为：
异名端连在一起，等效阻抗为：
互感消去法
去耦等效（两电感有公共端）
去耦等效法主要用来求等效阻抗，实际计算中也可以简化分析计算的过程。但是一定要注意对外等效对内不等效的问题
- 同名端接在一起
很明显可以看到耦合效应：电压不止与自身的电流有关，还与通过另外一个电感的电流有关
- 非同名端接在一起
受控源等效电路
emmm这不就相当于把互感电动势画出来了吗、、、
也可以写成受控电流源的形式，下面用矩阵的形式来表达：
然后用I的表达式去列写电流源的等效
例3
空心变压器
- L1,L2功率分别为多少？
- 从上面的式子很容易看出，自感的部分全部在虚部，不产生有功功率；有功功率来自互感电动势，并且大小相等，方向相反
- 变压器起到了转递能量的作用
2， 如何快速求I1,I2
把另外一侧的对这一侧的影响等效过来 比列方程更快，并且物理含义明确
5.3.4全耦合变压器和理想变压器
全耦合变压器
没有漏磁，耦合系数k=1
和空心变压器结论一样的，就是多了一个M的取值条件
根据上面的公式，可以得到全耦合变压器的电路等效模型：
？？右边没看懂，左边的ok
上课也没讲啊
理想变压器
电感无穷大
注意这里取关联方向，并且电流从同名端流入
如果从异名端流入则需要再添上一个负号
要注意理解这个负号！其实就是把原边的电源等效过去之后，实际电流的方向和假设的电流的方向是相反的。
理想变压器元件特性：
理想变压器性质：
- 阻抗变换性质
从对边变换到原边
- 功率性质
理想变压器既不储能，也不耗能，在电路中只起到传递信号和能量的作用
方法一：列写方程法
方法二：阻抗变换
方法三：戴维南等效
